응집파는 일정한 위상차를 갖는 진동입니다. 물론, 공간의 모든 지점에서 조건이 충족되는 것은 아니며 특정 영역에서만 충족됩니다. 분명히 정의를 만족시키기 위해 발진 주파수도 동일한 것으로 가정됩니다. 다른 파동은 공간의 특정 영역에서만 응집성을 띠고 그 이후에는 위상차가 변하므로 이 정의는 더 이상 사용할 수 없습니다.

사용 이유

응집파는 실제로 발견되지 않는 단순화로 간주됩니다. 수학적 추상화는 우주, 열핵, 천체물리학 연구, 음향학, 음악, 전자공학, 광학 등 과학의 여러 분야에 도움이 됩니다.

실제 적용의 경우 단순화된 방법이 사용되며, 후자 중 3파 시스템 적용에 대한 기본 사항이 아래에 간략하게 설명되어 있습니다. 상호 작용을 분석하기 위해 예를 들어 유체 역학 또는 운동 모델을 지정할 수 있습니다.

간섭성 파동에 대한 방정식을 풀면 플라즈마를 사용하여 작동하는 시스템의 안정성을 예측할 수 있습니다. 이론적 계산에 따르면 결과의 진폭이 짧은 시간에 무한정 커지는 경우가 있습니다. 이는 폭발적인 상황을 만드는 것을 의미합니다. 응집파 방정식을 풀 때 조건을 선택하면 불쾌한 결과를 피할 수 있습니다.

정의

먼저, 여러 가지 정의를 소개하겠습니다.

• 단일 주파수의 파동을 단색파라고 합니다. 스펙트럼의 폭은 0입니다. 이것이 그래프의 유일한 고조파입니다.
• 신호 스펙트럼은 구성 고조파의 진폭을 그래픽으로 표현한 것으로, 여기서 주파수는 가로축(X축, 가로)을 따라 표시됩니다. 정현파 진동(단색파)의 스펙트럼은 단일 스펙트럼(수직선)이 됩니다.
• 푸리에 변환(역 및 직접)은 복잡한 진동을 단색 고조파로 분해하고 서로 다른 스펙트린에서 전체를 역으로 추가하는 것입니다.
• 복잡한 신호에 대한 회로의 파형 분석은 수행되지 않습니다. 대신 개별 정현파(단색) 고조파로 분해되며, 각 고조파에 대해 동작을 설명하는 공식을 만드는 것이 상대적으로 간단합니다. 컴퓨터로 계산할 때 어떤 상황도 분석하기에 충분합니다.
• 비주기적 신호의 스펙트럼은 무한합니다. 분석 전에 경계가 합리적인 한계로 잘립니다.
• 회절은 전파 매체와의 상호 작용으로 인해 직선 경로에서 빔(파동)이 벗어나는 현상입니다. 예를 들어, 전면이 장애물의 틈을 극복할 때 나타납니다.
• 간섭은 파동 추가 현상입니다. 이로 인해 빛과 그림자의 줄무늬가 교대로 나타나는 매우 기괴한 그림이 관찰됩니다.
• 굴절은 매개변수가 다른 두 매체 사이의 경계면에서 파동이 굴절되는 현상입니다.

일관성의 개념

소련 백과사전에서는 동일한 주파수의 파동이 변함없이 일관성이 있다고 말합니다. 이는 공간의 개별 고정 지점에만 해당됩니다. 위상은 진동 추가의 결과를 결정합니다. 예를 들어, 동일한 진폭의 역위상파는 직선을 생성합니다. 이러한 진동은 서로 상쇄됩니다. 가장 큰 진폭은 동위상파에 대한 것입니다(위상차는 0입니다). 레이저의 작동 원리, 광선의 거울 및 초점 시스템, 방사선 수신 특성을 통해 정보를 먼 거리까지 전송할 수 있는 것은 이러한 사실에 기초합니다.

진동의 상호 작용 이론에 따르면 간섭성 파동은 간섭 패턴을 형성합니다. 초보자는 질문이 있습니다. 전구의 빛이 줄무늬처럼 보이지 않습니다. 방사선은 하나의 주파수가 아니라 스펙트럼의 한 부분 내에 존재한다는 단순한 이유 때문입니다. 게다가 플롯의 너비도 적당합니다. 주파수의 이질성으로 인해 파동은 무질서하며 실험실에서 이론적, 실험적으로 입증되고 입증된 특성을 나타내지 않습니다.

레이저 빔은 일관성이 좋습니다. 시선이 닿는 장거리 통신 및 기타 목적으로 사용됩니다. 응집성 파동은 공간에서 더 멀리 전파되고 수신기에서 서로 강화됩니다. 서로 다른 주파수의 광선에서는 효과가 감소될 수 있습니다. 방사선이 소스에서 나오지만 수신기에 등록되지 않는 조건을 선택할 수 있습니다.

일반 전구도 최대 전력으로 작동하지 않습니다. 현 기술개발 단계에서는 100% 효율성을 달성하는 것이 불가능합니다. 예를 들어, 가스 방전 램프는 강한 주파수 분산으로 인해 어려움을 겪습니다. LED의 경우, 나노기술 개념의 창시자들은 반도체 레이저 생산을 위한 요소 기반을 만들겠다고 약속했지만 헛수고였습니다. 개발의 상당 부분은 분류되어 일반인이 접근할 수 없습니다.

응집성 파동만이 파동 특성을 나타냅니다. 그들은 빗자루 가지처럼 함께 행동합니다. 한 번에 하나씩 부러지기 쉽지만 함께 모이면 잔해를 쓸어냅니다. 파동 특성(회절, 간섭 및 굴절)은 모든 진동의 특징입니다. 프로세스가 복잡하기 때문에 효과를 등록하는 것이 더 어렵습니다.

응집성 파동은 분산을 나타내지 않습니다. 그것들은 동일한 주파수를 나타내며 프리즘에 의해 동일하게 편향됩니다. 물리학에서 파동 과정의 모든 예는 일반적으로 응집성 진동에 대해 제공됩니다. 실제로는 존재하는 작은 스펙트럼 폭을 고려해야 합니다. 계산 과정에 특별한 기능을 부여합니다. 복잡한 제목을 가진 수많은 교과서와 산재해 있는 출판물은 실제 결과가 파동의 상대적 일관성에 어떻게 좌우되는지에 대해 답하려고 노력합니다! 단 하나의 대답은 없으며 개인의 상황에 따라 크게 달라집니다.

웨이브 패킷

실제 문제의 해결을 용이하게 하기 위해 예를 들어 웨이브 패킷의 정의를 도입할 수 있습니다. 각각은 더 작은 조각으로 나누어집니다. 그리고 이러한 하위 섹션은 다른 패킷의 유사한 주파수 간에 일관되게 상호 작용합니다. 이 분석 방법은 무선 공학 및 전자 분야에서 널리 사용됩니다. 특히, 스펙트럼의 개념은 특정 사례에서 복잡한 신호의 동작을 평가할 수 있는 신뢰할 수 있는 도구를 엔지니어에게 제공하기 위해 처음에 도입되었습니다. 각 고조파 진동이 시스템에 미치는 영향의 작은 부분이 추정되고, 최종 효과는 완전한 추가로 발견됩니다.

따라서 긴밀하게 일관성이 없는 실제 프로세스를 평가할 때 프로세스 결과를 평가하기 위해 분석 대상을 가장 간단한 구성 요소로 나누는 것이 허용됩니다. 컴퓨터 기술을 사용하면 계산이 단순화됩니다. 기계 실험은 기존 상황에 대한 공식의 신뢰성을 보여줍니다.

분석의 초기 단계에서는 스펙트럼 폭이 작은 패킷을 조건에 따라 고조파 진동으로 대체한 다음 역 및 직접 푸리에 변환을 사용하여 결과를 평가할 수 있다고 믿어집니다. 실험에 따르면 선택된 패킷 간의 위상 확산이 점차 증가하는 것으로 나타났습니다(확산의 점진적인 증가에 따라 변동). 그러나 세 가지 파동의 경우 제시된 이론과 일치하여 차이가 점차 완화됩니다. 다음과 같은 여러 가지 제한 사항이 적용됩니다.

1. 공간은 무한하고 동질적이어야 합니다(k-공간).
2. 파동의 진폭은 범위가 증가함에 따라 감소하지 않고 시간이 지남에 따라 변합니다.

이러한 환경에서는 각 파동이 자동으로 기계 분석을 가능하게 하는 최종 스펙트럼을 선택하고, 패킷이 상호 작용할 때 결과 파동의 스펙트럼이 넓어진다는 것이 입증되었습니다. 진동은 본질적으로 일관성이 있는 것으로 간주되지 않지만 아래 제시된 중첩 방정식으로 설명됩니다. 여기서 파동 벡터 Ω(k)는 분산 방정식에 의해 결정됩니다. Ek는 고려 중인 패킷의 고조파 진폭으로 인식됩니다. k – 파수; r – 공간 좌표, 제시된 방정식은 표시기에 대해 해결됩니다. t – 시간.

일관성 시간

실제 상황에서는 이기종 패킷이 별도의 간격을 통해서만 일관성을 유지합니다. 그러면 위에서 설명한 방정식을 적용하기에는 위상 불일치가 너무 커집니다. 계산 가능성에 대한 조건을 도출하기 위해 일관성 시간이라는 개념이 도입되었습니다.

초기 순간에는 모든 패킷의 위상이 동일하다고 가정합니다. 선택된 기본 파분율은 일관성이 있습니다. 그런 다음 필요한 시간은 패킷 스펙트럼 폭에 대한 Pi의 비율로 구됩니다. 시간이 응집 시간을 초과한 경우 이 영역에서는 진동을 추가하기 위해 중첩 공식을 더 이상 사용할 수 없습니다. 즉, 위상이 서로 너무 다릅니다. 파동은 더 이상 일관성이 없습니다.

패킷을 무작위 단계로 특성화되는 것처럼 처리하는 것이 가능합니다. 이 경우 파동의 상호작용은 다른 패턴을 따릅니다. 그런 다음 추가 계산을 위해 지정된 공식을 사용하여 푸리에 구성 요소를 찾습니다. 또한 계산에 사용된 다른 두 구성 요소는 세 개의 패키지에서 가져옵니다. 이는 위에서 언급한 이론과 일치하는 경우이다. 따라서 방정식은 모든 패키지의 종속성을 보여줍니다. 더 정확하게는 덧셈의 결과입니다.

최상의 결과를 얻으려면 패킷의 스펙트럼 폭이 간섭성 파의 중첩 문제를 해결하기 위해 Pi 수를 시간으로 나눈 값을 초과하지 않아야 합니다. 주파수가 디튜닝되면 고조파의 진폭이 진동하기 시작하여 정확한 결과를 얻기가 어렵습니다. 반대의 경우도 두 개의 응집성 진동의 경우 추가 공식이 최대한 단순화됩니다. 진폭은 원래 고조파 합의 제곱근을 제곱하고 자체 이중 곱을 더한 후 위상차의 코사인을 곱하여 구합니다. 일관된 양의 경우 각도는 0이고 위에 표시된 결과는 최대입니다.

시간 및 일관성 길이와 함께 두 번째 용어와 유사한 "열차 길이"라는 용어가 사용됩니다. 햇빛의 경우 이 거리는 1미크론입니다. 우리 별의 스펙트럼은 극도로 넓어서 방사선 자체가 응집된 것으로 간주되는 아주 작은 거리를 설명합니다. 비교를 위해, 가스 방전열의 길이는 10cm(100,000배 더 길다)에 달하는 반면, 레이저 방사선은 킬로미터 거리에서도 그 특성을 유지합니다.

전파를 사용하면 훨씬 쉽습니다. 석영 공진기는 높은 파동 일관성을 달성할 수 있게 해주며, 이는 침묵 구역에 접한 영역에서 안정적인 수신 지점을 설명합니다. 하루 동안의 기존 그림, 구름의 움직임 및 기타 요인에 따라 유사한 현상이 발생합니다. 응집성 파동의 전파 조건이 변경되고 간섭 중첩이 완전한 효과를 갖습니다. 낮은 주파수의 전파 범위에서 일관성 길이는 태양계 직경을 초과할 수 있습니다.

추가 조건은 전면의 모양에 따라 크게 달라집니다. 문제는 평면파에 대해 가장 간단하게 해결됩니다. 실제로 앞면은 일반적으로 구형입니다. 동위상의 점은 공의 표면에 위치합니다. 소스에서 무한히 떨어진 영역에서는 평면 조건을 공리로 사용할 수 있으며 채택된 가정에 따라 추가 계산을 수행할 수 있습니다. 빈도가 낮을수록 계산을 수행하기 위한 조건을 만들기가 더 쉽습니다. 반대로, 구형 전면을 가진 광원(태양을 기억하세요)은 교과서에 쓰여진 조화로운 이론에 적합하기 어렵습니다.

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기하광학

광파의 간섭

빛의 회절

방사선의 광도측정 및 열역학

빛의 편광

가벼운 분산

탁한 매체에서의 방사선 전달

빛의 양자적 성질

빛의 광화학적 작용

원자 물리학의 요소

핵물리학의 요소

보너스. 문제의 공식

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  2. 광파의 간섭 . 일관성 시간적 및 공간적 일관성. 빛의 간섭을 관찰하는 방법. 고전적인 간섭 실험: 프레넬 바이프리즘, 프레넬 바이저칼, 영의 실험, 박막 간섭, 뉴턴의 고리. 간섭계. 다중 경로 간섭. 코팅된 광학 및 간섭의 기타 실제 응용.

광파의 간섭. 파동 일관성.

빛의 간섭어둡고 밝은 줄무늬의 형태로 관찰되는 빛 강도의 공간적 재분배가 발생하는 두 개 이상의 파동의 중첩이라고합니다.

간섭의 발생은 첫째, 전자기파를 설명하는 전계 강도 벡터의 경우, 중첩 원리.따라서 두 개의 파동이 중첩되면 각각의 파동은 관측 지점에 각각 강도의 전기장을 생성합니다. 이자형 1 그리고 이자형 2 , 적용 지점의 결과 장력은 다음과 같습니다. 이자형 피 = 이자형 1 + 이자형 2 (1)

간섭이 발생하는 이유는 인간의 눈을 포함한 모든 기록 장비가 전계 강도의 크기가 아니라 시간 평균 파동 에너지 플럭스의 크기를 기록하기 때문입니다. 광도(I),파동의 전기장 강도 진폭의 제곱과 같습니다. 이자형 0 : 나 = 이자형 0 2 (2)

여러 개의 파동이 중첩되면 모든 경우에 간섭이 관찰되지 않습니다. 용어 파동 일관성중첩되었을 때 파도가 간섭하는 능력을 특징으로 합니다. 파도가 불린다 일관성,중첩되면 간섭 무늬가 나타나고 일관성이 없으면 중첩되면 파동의 강도가 합산되고 간섭 무늬가 발생하지 않습니다. 파도가 일관되게,관찰하는 동안 둘 사이의 위상차가 일정하게 유지되는 경우. 불일치 파동의 경우, 이들 사이의 위상차는 시간이 지남에 따라 혼란스럽게 변합니다.

의사 파동 표면의 충분히 가까운 지점에서 파동에 의해 여기된 진동이 응집성으로 판명되면 이러한 응집성을 호출합니다. 공간적.

의사파 표면의 한 지점에서 다른 지점으로 전환하는 동안 진동 위상은 무작위로 변경됩니다. 의사파 표면을 따른 변위에서 위상의 무작위 변화가 값 ~l에 도달하는 거리 p를 z로 취해보자. pcr보다 작은 거리에서 서로 떨어져 있는 의사파 표면의 두 지점에서의 진동은 제거적으로 일관성이 있습니다. 거리 pk OG를 공간 간 일관성 길이 또는 일관성 반경이라고 합니다. (120.13)에서 다음과 같습니다 ρ=λφ (120.14)

이중 빔 간섭 패턴(1)

두 소스에서 나오는 두 광파의 중첩을 고려하십시오. 에스 1 그리고 에스 2 , 정확히 아르 자형(그림 1 참조). 우리는 파도가 단색이고 평평하다고 가정합니다. 그러면 두 파동의 전기장 강도에 대한 표현은 다음과 같이 쓸 수 있습니다. 이자형 1 = 이자형 1 0 코사인(Ωt – kz), 이자형 2 = 이자형 2 0 코사인(ω 1 티 – 케이 1 지 1 ) (3)

어디 이자형 1 0 그리고 이자형 2 0 - 첫 번째와 두 번째 파동의 진폭, ω 그리고 ω 1 - 첫 번째와 두 번째 파동의 순환 주파수, 케이그리고 케이 1 - 첫 번째와 두 번째 파동의 파수 ( 케이=2 π / λ , 여기 λ -파장), 지그리고 지 1 - 파동이 발생원에서 관찰 지점까지 이동한 거리, 티- 파동이 중첩되는 순간의 시간.

그림 1- 2빔 간섭 방식.

지정하여 단계두 개의 파동, 즉 파동을 설명하는 주기 함수(이 경우 코사인)의 인수 φ 그리고 φ 1에 따라 두 파동 사이의 위상차는 다음과 같다고 쓸 수 있습니다. ∆φ = φ – φ 1 = (ω – ω 1 ) 티 – kz – 케이 1 지 1 . (4)

이 표현에서 일관성의 조건, 즉 시간에 따른 위상차의 불변성은 동일한 주파수를 갖는 파동에 대해서만 충족될 수 있습니다( ω =ω 1 ).

순환 주파수는 파수와 고유하게 관련되어 있습니다. 케이=ω / V, (어디 V- 매질 내 빛의 위상 속도 - 응집파의 값, 위상차가 결정됩니다. 파동 경로의 기하학적 차이소스에서 파동 중첩 지점까지(Δ):

∆φ = 케이 (지 – 지 1 ) = k Δ. (5)

매체의 파수( 케이 씨)는 매체의 굴절률에 비례합니다. 케이 씨 = 케이N, (6)어디서 케이- 진공에서의 파수.

광로차(Δ),저것들. 두 파동(L 01 및 L 02)의 광로 길이 차이: ∆ φ = 케이 (봐라 1 - 봐라 2 ) = k Δ(7)

광로 길이여러 가지 다른 매질을 통과한 파동(그림 2 참조)은 매질의 굴절률(n 1)과 주어진 매질에서 파동이 이동한 기하학적 거리(z 1)의 곱의 합으로 구됩니다. ): 엘 0 = N 1 지 1 + N 2 지 2 + ... + N 1 지 1 +... (8)

광파 경로 길이기하학적 경로 길이의 곱이라고 합니다( 지 1 ) 매질의 광파를 절대 굴절률( N 1 ) 주어진 환경: 봐라pt = zi ·니

강의 13. 빛의 간섭

모듈 2.3 파동광학

기본 개념: 파동간섭, 결맞음, 광로차, 진동위상차, 간섭 무늬 폭, 동일 경사 무늬, 동일 두께 무늬.

강의개요

1. 파동의 간섭. 파동의 중첩 원리. 일관된 파도.

2. 두 점 광원에서 나오는 빛의 간섭.

3. 간단한 간섭 회로.

4. 동일한 경사와 동일한 두께의 스트립. 얇은 필름과 평행한 판으로부터의 반사. 뉴턴의 반지. 간섭계.

요약

빛의 파동 특성은 간섭과 회절에서 가장 명확하게 드러납니다. 이러한 현상은 모든 자연의 파동의 특징이며 물 표면의 파동이나 음파에 대해 실험적으로 비교적 쉽게 관찰됩니다. 광파의 간섭과 회절을 관찰하는 것은 특정 조건에서만 가능합니다. 레이저가 아닌 기존 광원에서 방출되는 빛은 엄밀히 말하면 단색광이 아닙니다. 따라서 간섭을 관찰하려면 한 광원에서 나오는 빛을 두 개의 광선으로 나눈 다음 서로 겹쳐야 합니다. 단일 광선으로부터 간섭성 광선을 생성하는 기존 실험 방법은 두 가지 클래스로 나눌 수 있습니다.

방법에서 파면 분할 예를 들어 빔은 불투명 스크린의 밀접하게 간격을 둔 두 개의 구멍을 통과합니다. 이 방법은 충분히 작은 소스 크기에만 적합합니다.

또 다른 방법에서는 빔이 하나 이상의 부분 반사, 부분 투과 표면으로 분할됩니다. 이것 진폭 분할 방법 확장 소스와 함께 사용할 수도 있습니다.

파동 주파수가 동일하면 시간 의존성은 진동의 초기 위상의 차이에 의해서만 결정됩니다. 및 독립 소스의 파동에서 각각은 시간이 지남에 따라 무작위(혼돈) 방식으로 변경됩니다. 이 차이가 시간에 의존하지 않거나 시간이 지남에 따라 천천히 변하도록 진동을 조정하는 것이 가능하다면 결과 파동의 강도는 더 이상 입사 파동의 강도의 합과 같지 않으며 다음과 같이 될 수 있습니다. 쓴:

이러한 "위상 일치" 파동을 호출합니다. 일관성이 있다.

따라서 공간의 강도 재분배를 설명하는 용어가 사라지지 않는다면 두 파동은 일관성이 있을 것입니다.

예를 들어, 동일 편파는 주파수가 동일하고 초기 위상의 차이가 시간에 의존하지 않으면 일관성이 있습니다. 각 파동열의 초기 위상은 시간의 무작위 함수이기 때문에 일관성 있는 진동을 얻으려면 광원에서 나오는 하나의 광파를 어떻게든 두 개로 나누어야 하며, 그러면 초기 위상의 차이는 0이 됩니다. 평균화 기호를 제거하고 기록할 수 있습니다.

어디. 값은 파동이 발생원에서 만나는 지점까지 이동한 거리의 차이로 간주될 수 있습니다. 이 차이에 매질의 굴절률을 곱한 값을 광로차라고 합니다. , a - 회의 순간의 위상 차이. 따라서 위상차에 따라 또는 경로 차이에 따라 공간의 여러 지점에서의 강도가 최소값에서 달라질 수 있습니다.

통일(라틴어 cohaerentio - 연결, 응집력) - 위상의 차이가 일정하게 유지되는 여러 진동 또는 파동 과정의 공간과 시간에서 조화롭게 발생합니다. 이는 파동( 소리 , 빛, 표면의 파도 물등)은 동시에 전파되어 매우 일정한 양만큼 다른 것보다 지연됩니다. 응집성 진동을 추가할 때, 간섭; 총 진동의 진폭은 위상차에 의해 결정됩니다.

고조파 진동은 다음 식으로 설명됩니다.

ㅏ(티) = ㅏ 0cos( w t + 제이),

어디 ㅏ 0 – 초기 진동 진폭, ㅏ(티) - 해당 시점의 진폭 티, 승– 발진 주파수, j – 위상.

진동은 위상이 일치하면 일관성이 있습니다. 제이 1, 제이 2 ... 무작위로 변경되지만 차이점은 D 제이 = 제이 1 – 제이 2 ... 일정하게 유지됩니다. 위상차가 변하면 진동은 크기가 다음과 비슷해질 때까지 일관성을 유지합니다. 피.

진동의 근원지에서 전파되어 일정 시간이 지난 후 파동 티위상의 원래 의미를 "잊고" 그 자체와 일관성이 없게 될 수 있습니다. 상 변화는 일반적으로 점진적으로 발생하며 시간이 지나면서 티 0, 그 동안 D의 값은 제이덜 남았다 피, 시간적 일관성이라고합니다. 그 값은 진동 소스의 신뢰성과 직접적인 관련이 있습니다. 작동이 안정적일수록 진동의 시간적 일관성이 커집니다.

동안 티 0파동, 빠른 속도로 이동 와 함께, 거리를 여행한다 엘 = 티 0씨, 이는 일관성 길이 또는 열차 길이, 즉 일정한 위상을 갖는 파동 세그먼트라고 합니다. 실제 평면파에서 진동의 위상은 파동 전파 방향뿐만 아니라 전파 방향에 수직인 평면에서도 변합니다. 이 경우 그들은 파동의 공간적 일관성을 말합니다.

일관성의 첫 번째 정의는 다음과 같습니다. 토마스 영 1801년에 두 개의 슬릿을 통과하는 빛의 간섭 법칙을 설명할 때 "동일한 빛의 두 부분이 간섭합니다." 이 정의의 본질은 다음과 같습니다.

기존의 광학 방사원은 자발적으로 광자를 방출하는 많은 원자, 이온 또는 분자로 구성됩니다. 각 방출 행위는 10 –5 – 10 –8초 동안 지속됩니다. 그들은 공간과 시간 모두에서 무작위로 그리고 무작위로 분포된 단계를 따릅니다. 이러한 방사선은 일관되지 않습니다. 모든 진동의 평균 합계가 조명된 화면에서 관찰되며 간섭 패턴이 없습니다. 따라서 기존 광원으로부터 간섭을 얻기 위해 광원의 빔은 한 쌍의 슬릿, 바이프리즘 또는 서로 약간의 각도로 배치된 거울을 사용하여 분기된 다음 두 부분이 합쳐집니다. 사실, 여기서 우리는 무작위로 발생하는 한 방사선 행위의 두 광선의 일관성, 일관성에 대해 이야기하고 있습니다.

레이저 방사선의 일관성은 성격이 다릅니다. 레이저 활성 물질의 원자(이온, 분자)는 "시간에 맞춰" 외부 광자의 통과로 인해 발생하는 자극 방사선을 방출하며, 동일한 위상은 1차 강제 방사선의 위상과 동일합니다( 센티미터. 레이저).

가장 넓은 해석에서 오늘날 일관성은 양자 역학, 음향학, 방사성 물리학 등에서 두 개 이상의 무작위 프로세스가 공동으로 발생하는 것으로 이해됩니다.

세르게이 트란코브시